Natuurkunde 6V Formules - HOOFDSTUK 12 13 15 KD FORMULES H Fel=f ∙ q∙Q r 2 elektrische kracht tussen - Studeersnel (2024)

Vak

School

Middelbare School - Nederland

Boeken in lijstNatuurkunde 1: Mechanica en thermodynamicaDe Slag Om de OosterscheldeFrysk Wurdboek: Hânwurdboek Fan'E Fryske Taal ; Mei Dêryn Opnommen List Fan Fryske Plaknammen List Fan Fryske Gemeentenammen. 2. Nederlânsk - FryskHeisenbergIndustriele Automatiseringstechniek

Geüpload door:

Aanbevolen voor jou

• 14Overal Natuurkunde 6V H12 UitwerkingenNatuurkundeOverige100% (4)
• 49Pulsar Natuurkunde 3e editie 6 vwo UitwerkingenNatuurkundeOverige100% (4)
• 13samenvatting quantummechanica natuurkunde 6vwoNatuurkundeSamenvattingen100% (22)
• 4Natuurkunde hoofdstuk 13 - Zonnestelsel en heelalNatuurkundeSamenvattingen100% (19)
• 35Natuurkunde verslag trillingenNatuurkundeVerslagen100% (15)

Reacties

Andere studenten bekeken ook

• Uitwerkingen-WA-Deel 4-H14
• Kernen en deeltjesprocessen paragraaf 2 en 3
• Kepler
• Uitleg elektrische energie en spanning
• 6VWO Keuzekatern Geofysica UW
• Pulsar Natuurkunde 3e editie 6 vwo Uitwerkingen

Gerelateerde documenten

• Versnellen en afbuigen 12 - uitwerkingen
• H11 uitwerkingen - antwoorden van boek overal natuurkunde hoofdstuk 11
• Newton 4 6V 13 uitwerkingen%20basisboek
• Overal Natuurkunde 5V H07 Uitwerkingen
• SN8 vwo6 H11 uitwerkingen basisboek Concept
• Overal Natuurkunde 6V H12 Uitwerkingen

HOOFDSTUK 12 13 15 KD

FORMULES

H

Fel=f ∙ q∙Q r 2

elektrische kracht tussen twee punten is de lading

in coulomb gedeeld door de afstand tussen depuntladingen. f = constant

⃗EP=

⃗Fel,P q

elektrische veldsterkte in punt P = de elektrische

kracht in een punt P op de testlading gedeeld doorde grootte v. testlading.NA

veldlijnen in een oppervlak

∆Eel=q∙U verandering elektrische kracht = lading maal de

spanning

UAB=

Eel,A−Eel ,B q

spanning UAB m.b. het verschil in elektrische

energie per lading

H Rechterhandregel magnetische veldlijnen (vingers) om een stroomdraad (duim) Rechterhandregel Stroomrichting in een spoel (vingers), (duim) richting veld FL=B∙I∙l lorentzkracht is magnetische veldsterkte (T) maal de stroomsterkte (A) maal de lengte (m) Linkerhandregel magnetische veldlijnen (palm), richting v. stroom (vingers) is de lorentzkracht in de richting van de duiml=v∙∆t voor de lengte

I=

Q

∆t

=

n∙q ∆t voor de stroomsterkteFL=n∙(B∙q∙v) lorentzkracht op ‘n’ aantal geladen deeltjesFL=B∙q∙v de lorentzkracht van een geladen deeltje

τ= π∙m B∙q

de verblijftijd in een halve cyclotron (D)

o Fmpz=FL→m∙v

2r

=B∙q∙v→T= 2 π∙m B∙q

→D=

1

2

T

f 0 =

1

τ elke D is onafhankelijk van de snelheid en de straal

→ f

f=

f 0

√

1 −(

vc)

2 bij hoge snelheid niet meer constant, maar

snelheidsafhankelijkφ=B⊥∙A Magnetische flux in Wb met het magnetische veld

en (loodrecht op) het oppervlakφ=B⊥∙A∙cos(α) als B niet loodrecht op het oppervlak staat

Uinductie=N∙∆φ ∆t

inductiespanning met het aantal windingen in despoel maal (fluxverandering per winding (Wb) / detijdsduur van die fluxverandering (s)) → geminductiespanning

Iinductie=

Uinductie R

met R als weerstand van de geleider

wet vanLenz als in een stroomkring de flux verandert, heeft de inductie een richting dat deze de verandering van de flux tegenwerkt

Uinductie dφ dt

eenparige winding → flux is een sinusfunctie v.

tijd. U is afgeleide v. flux

H

E=h∙f Energie in de planck constante x de frequentie vanhet trillende atoom

E= h∙c λ Energie (foton)p=h/λ Berekening voor een impuls, impuls is een vectoreenheid.

λ=h p

= h m∙v

Berekeningen voor de golflengte van een deeltje

met p→m∙v∆ p≈h/λ Bij botsing is de overdracht bijna geheel, ook v.impuls

∆x∙∆p≥ h4 π

onbepaaldheid in positie en impuls metconstantevanplanck4 πOnbepaaldheid: nauwkeurigheid van of impuls oflocatie, de ander krijgt oneindige onbepaaldheid.

En=n 2 ∙ h 28 m∙L 2

Totale deeltjesenergie met n als geheel getal

n als geheel getal met als grondtoestand = 1m als massa van het quantL als lengte van het doosje (deeltje in het doosjemodel)

Ek=Etotaal=

1

2

m∙v 2 = p 22 m

=

(

h λ)

2

2 m

=

h

(

2 L

n )

2

2 m

voor de formule van En

−ℏ 2

2 m

∙

d 2 ψ dx 2

+Epotentieel∙ψ=Ek∙ψ

Met ℏ als de constante van Dirac → ¿

h2 π

⃗Fres= 0 ↔∆⃗v= 0 Er werkt geen kracht, komt niet vaak voor,

nabijheid van een hemellichaam vind er al krachtplaats. Alleen in de ruimte ver van alles vandaan.Er kunnen ook krachten werken, maar devectorsom is gelijk aan 0Plaats bij stilstand, v voortdurend 0 en nietveranderd.Eenparig rechtlijnige beweging, snelheid constanten verandering is dus 0v is een vector, bij een veranderende richtinggeld ∆v≠ 0⃗Fres=Σ⃗Fi=m∙⃗a als er een resulterende kracht werkt is er een

snelheidsverandering p=m∙v impuls van een bewegend voorwerp

HKD

E= m∙c

2

√

1 −(

vc)

2 relativiteitstheorie

E=E 0 =m∙c 2 geldt als v= 0 m/s, dan is E 0 de rustenergiev≫c→E=∞alleen een foton (gewichtloos) beweegt metlichtsnelheid

v≪c→E= m∙c 2

√

1 −(

vc)

2 ≈m∙c

2 + 1

2

∙m∙v 2 1 e = rustenergie, 2e = Ek

E 0 =m∙c 2 aangeven met de eenheid MeV/c 2λ= hm∙v

De Broglie, deeltjes in een golfverschijning

∆x∙∆(m∙v)≥ h4 π

∧∆E∙∆t≥ h4 π

onbepaaldheidsrelaties van Heisenberg

Alleen het een of het ander is waar te nemen,niet beide

Fermionen Deeltjes met een halftallige spin: s=

1

2

,

3

2

,

5

2

,...

elektron/proton/neutron Bosonen Deeltjes met een heeltallige spin: s=0,1,2,... fotone+¿¿ positron of antideeltje van het elektron

Quantumveldentheorie berekenen v. waarschijnlijkheid vandeeltjesprocessen: paarcreatie vorming van een deeltje-antideeltjepaaruit een foton annihilatie uit een deeltje-antideeltjepaar ontstaanfotonen

sterke wisselwerking: korte dracht, werkzaam tussen de nucleonen inde atoomkern, voorkomt dat de kern uiteenvalt

elektromagnetische wisselwerking: tussen alle geladen deeltjes, langedracht, massaloos en ongeladen fotonzwakke wisselwerking: bètaverval n→p+e−¿+ ́ve¿ ; ́ve = elektron-antineutrino, ongeladen/massaloosgravitationele wisselwerking: tussen subatomaire deeltjes te zwakvoor betekenis.  Ieptonen: niet gevoelig voor sterke wisselwerking: elektron(- neutrino) en muon(-neutrino)  hadronen: gevoelig voor sterke wisselwerking, ook zwakke en elektromagnetische wisselwerking o baryonen: deeltjes met halftallige spin o mesonen: deeltjes met heeltallige spin

⃗p=m∙⃗v De impuls (met vector), van een deeltje. Totale impuls is behouden, als de deeltjes alleen onderling kracht op elkaar uitoefenen

Bij botsingen zijn er twee soorten:  botsing versneld deeltje op stilstaand voorwerp  botsing tegen gestelde versnelde deeltjes, impuls pvoor=pna= 0

Bij deeltjes in een nevelvat of bellenvat (om de baan te zien) geldt deberekening voor een bellenvat:

Fmpz=FL,→m∙v

2r

=B∙q∙v→m∙v=B∙q∙r→ p=B∙q∙r

Bellenvatfoto’s voor:  Impuls berekenen;  Lengte van het spoor als indicatie van de energie;  Afbuiging in het magneetveld geeft de lading aan;  Uit energie en impuls volgt de massa van het deeltje.Neutrale deeltjes worden niet waargenomen of zeer kort waarneembaredeeltjes.Kort waarneembare deeltjes → door hun vervalproducten waarneembaar